Ⅶ.放射線計測学

3. 放射計測〈ラジオメトリ〉A. 検出効率、分解能a. 検出効率　（2012　記述）・固有効率：検出器の効率　＝　「計数された数」÷「入射した数」「γ線のエネルギー」「検出器の長さ」に依存 ・絶対効率：ある一本のγ線を検出器が計測する確率（幾何学的効率）　　絶対効率　＝「固有効率」×「立体角」　　「γ線のエネルギー」「検出器の長さ」「検出器の半径」「検出器線源間距離」に依存する ・全エネルギーピーク効率：全エネルギーピーク効率　＝　「全検出器効率」×「光電ピークの面積」÷「スペクトルの全面積」 ・端窓型の幾何効率　G　＝　Ω/4π　＝　　　＊r＜＜dの場合　＝　　　Ω：立体角　　d：試料と検出窓の距離　　　r：検出半径 b. 空間分解能、時間分解能、エネルギー分解能 B. 計測器○印加電圧と収集電荷の関係　（2016　記述）①再結合領域　　　②電離領域　　　　エネルギー測定可能③比例領域　　　　エネルギー測定可能④境界領域　　　　⑤GM領域　　　　エネルギー測定不可⑥連続放電領域　　エネルギー測定不可 a. 電離箱　→　2.線量計測（ドシメトリ）b. 比例計数管（2017　66、20...

4.データ処理A. 統計a. 不確かさ　（2017　70）・Aタイプ評価：様々な不確かさの成分を、観測値の統計解析つまり標準偏差によって評価すること・Bタイプ評価：測定実験データ以外の様々な情報による、標準偏差に相当する大きさの推定・標準不確かさ：標準偏差を用いた評価・合成標準不確かさ：標準不確かさの二乗の重みつき平均の平方根。感度係数を用いる・拡張不確かさ：「合成測定標準不確かさ」と「1より大きい定数」との積包含係数＝2（95％）を良く用いる ○放射線測定の統計誤差　（2015　記述）・誤差の伝播・統計的変動（矢印に従い簡略化される）　２項分布　→　ポアソン分布　→　正規分布 ・計数の標準偏差（σ）　（2016　18、2013　記述）　　標準偏差σ＝√N　　　　　　N：生の計数（カウント）N0±σ＝68％　　　N0±2σ＝95％　　N0±3σ＝99.7％ ・計数率とその標準偏差　（2013　60）　計数率　＝　N÷t　　　t：測定時間　計数率の標準偏差＝√N÷t　★ ・相対誤差　＝　√N÷N　＝1/√N・放射能の測定値　n±σn­　＝　(N±√N)÷t　＝　N/t　±　√N/t・正味...

C. 放射計測a. α線　(2016　67、2012　53)○α線の検出器放射能測定エネルギー測定シリコン表面障壁型半導体検出器(SSBD)可能可能4πガスフロー比例計数管可能 ZnS(Ag)、　CsI(Tl)　無機シンチレータ可能可能液体シンチレータ可能可能グリッド付電離箱？可能固体飛程検出器可能？イメージングプレート？？フィルムバッチ？？ b. β線〈電子線〉c. γ線〈光子線〉d. 中性子線○中性子の検出器　　（2016　65、2015　57　62（医）、2014　59、2012　53）・熱中性子(約0.025eV)の検出　★(1)核反応を利用したもの　　　　　　　★(2)核分裂を利用したもの　　　(3)放射化を利用したもの　　　　　　　　 ・減速型線量当量計(レムカウンタ)　熱中性子検出器をポリエチレン製減速材で覆ったもので、線量当量値が直読みできる。　  　　 ・高速中性子(0.5eV≦En)の検出(1)    反跳陽子を利用したもの　1H(n，n`)　  (2)    放射化を利用したもの　　　(3)    半導体を利用したもの(4)    核分裂を利用したもの ・ホニャッ...

1. 量の定義と単位A. 物理量の定義および単位　（2017　13　61、2016　61、2015　記述　51、2014　記述、2012　51　52）名称単位定義★フルエンスm-2単位断面積当たりの球内に入射する粒子数★フルエンス率m-2・s-1単位時間当たりのフルエンスの増加分★エネルギーフルエンス率J・m-2・s-1単位時間当たりのある断面積の球内に入射した放射エネルギー断面積m2入射した荷電粒子あるいは非荷電粒子によって生じた特定の相互作用に対するターゲット物質そのものの断面積＝(1個のターゲット物質との相互作用を起こす確率)÷(フルエンス)線減弱係数m-1 ★質量減弱係数m2・kg-1非荷電粒子が、ある密度の物質中のある距離を通過する間、作用を起こす割合★質量エネルギー転移係数m2・kg-1非荷電粒子が、ある密度の物質中のある距離を通過する間、相互作用により荷電粒子(二次電子)の運動エネルギーに付与される入射粒子の放射エネルギーの割合★質量エネルギー吸収係数m2・kg-1＝質量エネルギー転移係数×(1－g)g：物質中で制動放射により失われる二次荷電粒子のエネルギーの割合★質量阻...